1)Теорема Гаусса.
Поток вектора напряженности электрического тока через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, охваченных этой поверхностью, отнесенных к электрической постоянной N=∑qi/ε0.
Напряженность поля бесконечно заряженной поверхности: под поверхностной плотностью заряда δ понимают заряд приходящийся на единицу поверхности δ=q/S (Кл/м2). Размеры поверхности >> расстояния, на которую рассчитывается напряженность – бесконечная поверхность. Поток через вспомогательную цилиндрическую поверхность, образующие которой параллельны линиям напряженности. N=Nбок+2Nосн=ESбок*сosπ/2+2ESосн*cos0=2ESосн. Из теоремы Гаусса N=∑qi/ε0 => ∑qi/ε0=2Eосн => Е=∑qi/∑Еоснε0=δ/2ε0 Для двух поверхностей – (+) – (-)
Из принципа суперпозиции EI=EIII=0. EII=E++[E-]=2δ/2ε0= δ/ε0=> Напряженность поля бесконечной плоскости конденсатора не зависит от расстояния между пластинами, электрическое поле однородно и сосредоточено между пластинами.
2)Если магнитный момент Pm атомов равен 0, то вещество является парамагнетиком. Магнитное поле стремится установить магнитные моменты атомов вдоль В, тепловое движение стремится разбросать их равномерно по всем направлениям. В результате устанавливается некоторая преимущественная ориентация моментов вдоль поля тем больше, чем > В, и тем меньше, чем выше температура. λкм=С/T – закон Кюри, где С-постоянная Кюри, зависящая от рода вещества, λкм – восприимчивость парамагнитного вещества. С=μ0NAPm2/3k, тогда λкм μ0NAPm2/3kT.
Здесь предполагается, что PmBR2=10 Ом I2=(ε1-ε3+I3(R1+R3))/R1, из 3 уравнения I2= (ε3-ε2-I3R3)/R2 =>
R1=2 Ом (ε1-ε3+I3(R1+R3))/R1= (ε3-ε2-I3R3)/R2 =>
I1,I2,I3-? (ε1-ε3)R2+I3R2(R1+R2)=(ε3-ε2)R1-I3R1R3 =>
I3=(R1(ε3-ε1)- (ε1-ε3)R2)/(R2(R1+R2)+R1R2)=0,242 A
I2= (ε3-ε2-I3R3)/R2 =0,152 A I1=I2-I3=-0,09A
5)Дано 
Выберем элемент тока в точке 4 он создает поле dB=
R=0,2 м =μμ0I[dl,r]/4πr2. вс силу симметрии суммарный вектор В напрвлен вдоль
r=0,3 м оси х => для нахождения модуля вектора индукции сложим проекции
В=0,20 мкТл всех векторов dB на ось Ox: dBx=dBcosa=μμ0Idlcosa/4π cosa=R/a,
I-? a=(r2+R2)1/2 ∫dB=∫ μμ0IdlR/4π ((r2+R2)1/2 )3/2= μμ0IR/4π ((r2+R2)1/2 )3/2∫(0,2πR)dl=
=μμ0IR2/2((r2+R2)1/2 )3/2 I=2B((r2+R2)1/2 )3/2/μμ0R2 μ-?
12
Еще по теме 1)Теорема Гаусса.:
- 1) Напряженность – сила, с которой поле действует на малый положительный заряд, внесенный в это поле.
- 1) Диэлектрики – вещества, в которых нет свободных электрических зарядов. Диэлектрик состоит из атомов и молекул и в целом электрически нейтрален.
- 1)Теорема Гаусса.
- 1)Теорема Гаусса.
- 1) Для равновесия зарядов на проводнике необходимо выполнение следующих условий:
- 1)Теорема Гаусса. Е поля для бесконечного цилиндра.
- 1) На границе раздела двух диэлектриков построим прямой цилиндр ничтожно малой частоты, одно основание которого находится в первом диэлектрике, другое - во втором.
- 1) Напряженность – сила, с которой поле действует на малый положительный заряд, внесенный в это поле.
- 1)Уединенные проводники обладают небольшой емкостью. на практике необходимы устройства, которые при небольшом потенциале накапливают на себе заметные т величины заряды.
- 1)Электрический ток- направленное движение электрических зарядов.
- 1)Теорема Гаусса. Поток вектора напряженности
- 1)Физическая величина, определяемая работой, совершаемой сторонними силами при перемещении единичного положительного заряда, называется электродвижущей силой (ЭДС), действующей в цепи ε=A/Qo
- Теорема Остроградского - Гаусса для вектора напряженности электрического поля.
- Поле бесконечно большой равномерно заряженной плоскости.
- Свободные и связанные заряды. Теорема Гаусса для вектора Е.
- Вектор электрического смещения.
- Теорема Гаусса.